(' 果然！ 是新的数学！ 当然这才显得合理。 因为任何已知的数学工具，一众被这个命题所吸引的数学家们早已经尝试过了，根本不可能解决这个问题。 但超螺旋空间代数？ 这个跨度是不是太大了？ “好了，理解了这些数学概念，现在我们就可以将杨-米尔斯方程进行变化了，就好像大家所熟悉的傅里叶变化。这一步非常简单，原杨-米尔斯方程在超螺旋代数空间里的变化式如下： [ d_u f{unu}+alpha nab_u（beta f{unu}）= jnu ]。” …… 台下一众数学大牛们，呆呆的看着大屏幕上的推导过程。 其中许多人似乎重新找回了曾经上学时的感觉。 唯一的问题是，绝大多数人已经过了学习的年纪，接受新知识的能力明显下降的厉害，台上的乔泽也完全没有照顾这些老人家的想法，不止是下笔飞快，能用一句话讲完的东西，他也懒得再多补充一句。 至于今天参会的诸多学生，大脑还很年轻，本该能跟上节奏，问题又在于知识储备严重不足。 虽然超螺旋空间代数是个全新的代数领域，但这一代数领域是建立在前人的代数几何知识基础之上的。 如果不对希伯尔特空间、量子力学中描述系统的哈密顿量、拓扑物态学、拓扑绝缘体等等学科有深入了解，同样也很难理解超螺旋空间代数里的这些所谓“简单概念”。 尤其是关于超高维计算的部分，在超螺旋空间代数中进行高阶乘法运算极为抽象。 遗憾的是，乔泽或许是极为优秀的学者，但显然并不是一位称职的教授，他甚至压根就没理会过台下一众人是否能听懂他讲的东西。 “接下来就是关于超螺旋空间代数的几个重要公式，首先是超螺旋导数的泰勒展开，我们假设（d）是超螺旋代数空间中的超螺旋导数操作，那么对于任意光滑函数（f），超螺旋导数泰勒展开可以写为： [ f（x +dea x）= f（x）+ df（x）dea x +frac{1}{2} d2f（x）（dea x）2 +ldots ] 在这里（d2）表示超螺旋导数的二阶。由此，我们可以计算出场强张量的超螺旋展开： 考虑超螺旋代数空间中的规范场（au），其场强张量为（f{unu}= du anu - dnu au）。则场强张量的超螺旋展开可以表示为： [ f{unu}（x）= f{unu}_0（x）+ d f{unu}_0（x）dea x +frac{1}{2} d2 f{unu}_0（x）（dea x）2 +ldots ] 这里，（f{unu}_0）是规范场的初始场强张量。接下来则是超螺旋空间的曲率张量展开，考虑超螺旋代数空间的曲率张量（r），它可以表示为超螺旋导数的交换子。则曲率张量的展开可以写为： [ r（x）= r_0（x）+ dr_0（x）dea x +frac{1}{2} d2r_0（x）（dea x）2 +ldots ] 重点来了，（r_0）是超螺旋代数空间的初始曲率张量，接下来就是根据这些公式对超螺旋场进行微分操作，从而得到这一个结果： [ df（x）=li_{dea x o 0}frac{f（x +dea x）- f（x）}{dea x}]……” 唰唰唰…… 乔泽在黑板上飞快的写下着一连串的展开公式时，台下终于变得不再安静。 “神呐……我要抗议！难道就不能讲慢点？” 当第一个人开始突然叫出声，立刻引来了诸多附和声。 “不对，这根本不是讲得快或慢的问题！要让人理解这种全新的数学体系，就不该直接用难度如此高的例题！应该从易到难！” “是啊，难道不能先用几个简单的例子？为什么直接就分析杨-米尔斯方程？为什么不能从单变量非线性方程开始？” 有人不顾规则直接咆哮出声，也有人趁着这个机会开始窃窃私语。 “丹尼尔，你懂了吗？” “我觉得这样的报告会对我们这样年纪的人来说并不公平！” “好吧，那么……爱德华？” “数学懂与不懂之间只有一线之隔，我的建议是，先把这些过程拍下来。” 必须得承认，这个回答非常严谨。 “不至于，我会找组委会要一份录像的，我相信这不难。” “嗨，彼得，你是我们中间最年轻的……” “嗯……好像明白了一些，建议从空间特性入手去理解他所说的。” “好吧！但我觉得最重要的还是结果！如果结果是正确的，这些 ', ' ')